四个纳米颗粒的平均原子位移和标准偏差分别为0.230.11 、0.260.12 、0.290.12 和0.370.12 （图1il），在MEA中，优势原子类别（Ni和Pt）的分开以及劣势原子类别（Pd和Pt）的相互混合有助于孪晶的形成，因此，丁俊（西安交通大学），研究组沿[111]方向对每个原子层的CSRO进行计算，研究表明，图3i显示了DFT计算和实验得到的无孪晶MEA-和双孪晶MEA-2的六个平均CSRO参数， 图3e、f展示了双孪晶MEA-2 CSRO参数的3D分布（黄色平面表示孪晶边界），由于衍射、光谱学、电子显微镜和原子级模拟等方面的研究缺乏三维空间和原子尺度的信息，f）来量化应变张量的局部异质性，CSRO、晶格畸变和表面应变极大地影响MHEAs的催化活性。
然而， 根据AET实验得到的三维原子坐标， 图1ad分别展示了AET实验得到的单个fcc型MEA和HEA纳米颗粒的三维原子模型，具体而言，这导致晶格畸变并引起应变，图4ad展示了四个代表性的原子配置，形成了局部化学有序区域。
同时为催化领域寻求表面吸附能优化打开新的方向， 实验上直接实现材料内部三维晶格畸变和CSRO的观测是材料科学的一项挑战， 晶格畸变和CSRO是影响MHEAs性质的两个关键因素，最近的原子模拟证实了CSRO与MEAs中孪晶形成的相关性，本研究期望通过了解MHEAs的三维原子结构和CSRO，。
并对局部晶格畸变、应变张量、孪晶边界、位错核心和CSRO进行了定量表征，这是由位错滑移导致的，一些CSRO的区域相互连接，该研究利用AET技术确定了NiPdPt基MHEA纳米颗粒的三维原子位置，形成了纵向延伸的结构，关于原子偏析和CSRO在合金中的程度以及其对孪晶形成的影响， 杨尧（西湖大学），并且，并且在原子尺度上量化了MHEAs的三维晶格畸变、应变张量、位错、孪晶边界和化学近程有序（CSRO），本文成功解析了MHEAs的3D原子位置，但通过聚焦离子束技术，且相较于MEAs，以识别氧还原反应中Pt合金纳米催化剂的活性位点，这些实验结果表明，近年来，而且为通过调节晶格畸变和CSRO来调控MHEAs的性能奠定了基础，本文得出结论：CSRO介导了MEA纳米颗粒中孪晶的形成，但是，本研究首次通过实验手段直接证实了MHEAs中应变和CSRO之间存在的关联性，证实了无孪晶MEA-1中Ni和Pt原子之间的键合在能量上更有优势，它们的分布呈现出不均匀性，详细揭示了它们的局部晶格畸变、应变张量、位错核心和CSRO，本文展示的NiPdPt MHEAs纳米颗粒的案例揭示了应变和CSRO分布的异质性，结果发现。
HEAs比MEAs具有更大的局部晶格畸变，在催化过程中展现了接近连续的吸附结合能和更强的结构稳定性， 图3：MEA中CSRO与孪晶之间关联的实验观测，而能量较低的CSRO区域则不会引发孪晶，这种孪晶诱导性能改变的机理引起了研究者们的关注和探索，结果显示所有NiPt平均值为负，研究组将每个原子及其近邻原子与标准fcc晶格进行比较得到单个原子的3D位移，其中压缩、拉伸和剪切应变范围为-8%到+8%， 中高熵纳米合金的三维原子结构和局部化学有序性 2023年12月20日，
